貼片三極管的三種狀態也叫三個工作區域，即：截止區、放大區和飽和區，教材書上都說：貼片三極管的三種狀態分別當發射極正偏集電極反偏，貼片三極管處于放大狀態；發射極正偏集電極正偏工作在飽和區；發射極反偏集電極反偏工作在截止區；發射極反偏集電極正偏工作在反向放大狀態。
按老師的方法是：先假設是在飽和區，在計算C E兩端的電壓，以0.3伏作為飽和區放大區的判斷標準（小于則為飽和模式，大于則為放大模式）；當c e間電壓為無窮大時即為截止區！
實際上還有下面兩種關于這三個工作區域理解觀點：
觀點一：
截止區：貼片三極管工作在截止狀態，當發射結電壓Ube小于0.6—0.7V的導通電壓，發射結沒有導通集電結處于反向偏置，沒有放大作用。
放大區：貼片三極管的發射極加正向電壓，集電極加反向電壓導通后，Ib控制Ic，Ic與Ib近似于線性關系，在基極加上一個小信號電流，引起集電極大的信號電流輸出。
飽和區：當貼片三極管的集電結電流IC增大到一定程度時，再增大Ib，Ic也不會增大，超出了放大區，進入了飽和區。飽和時，Ic最大，集電極和發射之間的內阻最小，電壓Uce只有0.1V~0.3V，Uce《Ube，發射結和集電結均處于正向電壓。三極管沒有放大作用，集電極和發射極相當于短路，常 與截止配合于開關電路。
觀點二：
截止區、放大區和飽和區。主要是根據兩個pn結的偏置條件來決定：
發射結正偏，集電結反偏——放大狀態；
發射結正偏，集電結也正偏——飽和狀態；
發射結反偏，集電結也反偏——截止狀態。
這些狀態之間的轉換，可以通過輸入電壓或者相應的輸入電流來控制，例如：在放大狀態時，隨著輸入電流的增大，當輸出電流在負載電阻上的壓降等于電源電壓時，則電源電壓就完全降落在負載電阻上，于是集電結就變成為0偏壓，并進而變為正偏壓——即由放大狀態轉變為飽和狀態。當輸入電壓反偏時，則發射結和集電結都成為了反偏，沒有電流通過，即為截止狀態。
正偏與反偏的區別：對于NPN晶體管，當發射極接電源正極、基極接負極時，則發射結是正偏，反之為反偏；當集電極接電源負極、基極（或發射極）接正極時，則集電結反偏，反之為正偏。總之，當p型半導體一邊接正極、n型半導體一邊接負極時，則為正偏，反之為反偏。
上述兩個觀點都沒有錯，但是很多初學者都會認為貼片三極管是兩個 PN 結的簡單湊合，如下圖：
這種想法是錯誤的，兩個貼片二極管的組合不能形成一個貼片三極管，我們以 NPN 型貼片三極管為例，如下圖：
兩個 PN 結共用了一個 P 區（也稱基區），基區做得極薄，只有幾微米到幾十微米，正是靠著它把兩個 PN 結有機地結合成一個不可分割的整體，它們之間存在著相互聯系和相互影響，使三極管完全不同于兩個單獨的 PN 結的特性。貼片三極管在外加電壓的作用下，形成基極電流、集電極電流和發射極電流，成為電流放大器件。
貼片三極管的電流放大作用與其物理結構有關，貼片三極管內部進行的物理過程是十分復雜的，初學者暫時不必去深入探討。從應用的角度來講，可以把三極管看作是一個電流分配器。一個貼片三極管制成后，它的三個電流之間的比例關系就大體上確定了，如下圖所示：
β 和 α 稱為貼片三極管的電流分配系數，其中 β 值大家比較熟悉，都管它叫電流放大系數。三個電流中，有一個電流發生變化，另外兩個電流也會隨著按比例地變化。例如，基極電流的變化量 ΔI b ＝ 10 μA ， β ＝ 50 ，根據 ΔI c ＝ βΔI b 的關系式，集電極電流的變化量 ΔI c ＝ 50×10 ＝ 500μA ，實現了電流放大。
貼片三極管自身并不能把小電流變成大電流，它僅僅起著一種控制作用，控制著電路里的電源，按確定的比例向三極管提供 I b 、 I c 和 I e 這三個電流。為了容易理解，我們還是用水流比喻電流，如下圖所示：
這是粗、細兩根水管，粗的管子內裝有閘門，這個閘門是由細的管子中的水量控制著它的開啟程度。如果細管子中沒有水流，粗管子中的閘門就會關閉。注入細管子中的水量越大，閘門就開得越大，相應地流過粗管子的水就越多，這就體現出“以小控制大，以弱控制強”的道理。由圖可見，細管子的水與粗管子的水在下端匯合在一根管子中。
貼片三極管的基極 b 、集電極 c 和發射極 e 就對應著圖中的細管、粗管和粗細交匯的管子。如下圖所示：
若給貼片三極管外加一定的電壓，就會產生電流 I b 、 I c 和 I e 。調節電位器 RP 改變基極電流 I b ， I c 也隨之變化。由于 I c ＝ βI b ，所以很小的 I b 控制著比它大 β 倍的 I c 。 I c 不是由貼片三極管產生的，是由電源 V CC 在 I b 的控制下提供的，所以說三極管起著能量轉換作用。
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